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a_mechanik:schwingungen [ 2 June 2014 14:27] – koob | a_mechanik:schwingungen [24 June 2014 15:01] (current) – chnowak | ||
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=======Schwingungen======= | =======Schwingungen======= | ||
- | =====Welche physikalischen Größen charakterisieren ganz periodische Schwingungen====== | ||
=====Harmonische-, | =====Harmonische-, | ||
Line 52: | Line 51: | ||
- | In diesem Graphen sieht man, wie sich unterschiedliche Dämpfungen auf den zeitlichen Verlauf der Auslenkung auswirkt. Wenn das Quadrat der Dämpfung kleiner ist als das Verhältnis von der Federkonstanten k und der Masse m tritt der zu erwartende Schwingfall mit exponentiellen Abfall der Amplitude. | + | In diesem Graphen sieht man, wie sich unterschiedliche Dämpfungen auf den zeitlichen Verlauf der Auslenkung auswirkt. Wenn das Quadrat der Dämpfung kleiner ist als das Verhältnis von der Federkonstanten k und der Masse m tritt der zu erwartende Schwingfall mit exponentiellen Abfall der Amplitude. |
Line 60: | Line 59: | ||
====Erzwungene Schwingungen==== | ====Erzwungene Schwingungen==== | ||
- | **Erzwungenen Schwingungen** wird der schwingende Oszillator konstant mit einer Anregungsfrequenz $\omega$ angeregt. Somit schwingt er mit einer konstanten Amplitude | + | **Erzwungenen Schwingungen** wird der schwingende Oszillator konstant mit einer Anregungsfrequenz $\omega$ angeregt. Somit schwingt er mit einer konstanten Amplitude. Der Verlauf des Graphen ist genau wie bei einer harmonischen Schwingung. |
Differentialgleichung: | Differentialgleichung: | ||
+ | |||
+ | Auf der rechten steht die Kraft $F_a$ und ein Kosinus für die periodische Anregung. Diese kompensieren die Dämpfung und lassen das System weiter schwingen. | ||
Line 87: | Line 88: | ||
$$\tan \varphi = \frac{2\delta \omega_a}{\omega_0^2-\omega_a^2}$$ | $$\tan \varphi = \frac{2\delta \omega_a}{\omega_0^2-\omega_a^2}$$ | ||
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- | ======Grenzfälle bei Schwingungen====== | ||
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